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[물리학 실험] 회전 장치에 의한 관성 모멘트 측정

REPORT회전 장치에 의한 관성 모멘트 측정1. 목적두 물체로 된 회전체의 관성 모멘트를 에너지 보존법칙을 이용하여 측정한다.2. 원리관성모멘트 [ 慣性-, moment of inertia ]란:어떤 축의 둘레를 회전하고 있는 물체는 그 축의 둘레에서 회전을 지속하려고 하는데, 그 관성의 크기를 나타내는 양으로관성능률(慣性能率)이라고도 하며, 물체가 그 때의 상태를 유지하려고 하는 에너지의 크기를 말한다.회전하는 강체의 운동에너지는 각 입자들의 운동 에너지를 다 더함으로써 얻어질 수 있다.{K``=`` 1 over 2 m_1 v_1^2 + 1 over 2 m_2 v_2^2 + 1 over 2 m_3 v_3^2 + ..... ``=`` SUM 1 over 2 m_i v_i^2(1)({m_i: i 번째 입자의 질량, {v_i: i 번째 입자의 질량)(1)식은 {v_i가 모든 입자들에 대해 같지 않은 경우에도 성립한다.이 식에 {v= omega r를 대입하면{K= sum 1 over 2 m_i ( omega r_i )^2 = 1 over 2 ( sum m_i r_i^2 )omega^2(2)이고{omega는 모든 입자들에 대해 같은 값을 가진다.(2)식의 우변의 괄호안의 양은 회전하는 물체의 질량이 회전축에 대해서 어떻게 분포하고 있는지를 말해준다. 이 양을 관성 모멘트 ({I) 라 한다. 따라서{I= sum m_i r_i^2(3)가 된다.강체의 회전 운동에너지K는K = {{ 1} over {2 }Iw2 (4)로 쓸 수 있다.그림 1과 같이 질량 M인 추를 정지상태로부터 h만큼 떨어뜨리면 에너지 보존법칙에 의해 위치에너지의 변화는 추의 운동에너지와 강체의 회전 운동에너지의 합과 같게 되므로 다음과 같이 쓸 수 있다.Mgh = {{ 1} over {2 }Mv2 + {{ 1} over {2 }Iw2 (5)여기서 I는 회전체의 관성 모멘트이며, v는 낙하거리 h인 지점에서 물체의 속도이다. 추가 일정한 가속도로 떨어진다고 가정하고, 초기속력을 v0라 하면 다음과 같다.h = ({{ { v}_{0 } +v } over {2 })t추가 정지상태로부터 떨어지므로 v0 = 0이다. 따라서h = {{vt} over {2}(6)이므로 식 (6) 와 w = v/R 의 관계를 식 (5)에 대입하면, 회전체의 관성 모멘트 I를 다음과 같이 결정할 수 있다.I = MR2({{ {gt }^{2 } } over { 2h}- 1) (7)3. 실험기구 및 장치1 관성 모멘트 측정장치2 추걸이 및 추3 수준기4 초시계5 줄자6 버니어 캘리퍼{{4. 실험방법1 같은 질량은 두 물체(m1 = m2 = m)를 그림1과 같이 회전축에서 같은 거리 r에 위치하도록 고정한다. 이 때 수준기를 이용하여 장치의 밑판이 수 평이 되도록 밑판의 나사를 돌려 조정한다. 회전축 중심에서 물체 m까지 의 거리 r을 5회 측정하여 평균을 구한다.2 추걸이에 추를 달고 질량 M을 측정한다.3 추걸이와 회전축을 연결하는 줄을 회전축에 고르게 감아서 추가 정해 진 기준점에서 있도록 한 다음 초시계를 누르는 동시에 추를 낙하시킨다. 추가 기준점으로부터 거리 h인 위치를 통과할 때의 시간 t1을 측정한다. 이 과정을 같은 방법으로 5회 반복하여 t1을 측정한 후 평균을 구한다.4 회전축의 직경 2R을 캘리퍼로 5회 측정하여 반경의 평균을 구한다.5 과정 2, 3, 4의 측정치로부터 관성 모멘트 I를 식 (7)를 이용하여 구 한다.6 여기서 구한 관성 모멘트는 회전축과 수평 막대의 관성 모멘트 I0와 수평막대에 고정된 두 물체의 관성 모멘트 I1의 합이다. 즉,I = I0 + I1 (8)따라서 두 물체만의 관성 모멘트 I1을 구하기 위하여서는 I0도 구하여야 한다.I0 는 두 물체 m1과 m2를 수평막대로부터 떼어낸 후, 과정 3을 반복하여 추의 낙하시간 t2를 측정한 후 식 (7)를 이용하여 계산한다.7 과정 5와 6의 결과로부터 I1을 구하고 이를 이론값 I1 = 2mr2 과 비 교해 본다.8 회전축에서 물체까지의 거리 r을 r/2, 3r/4로 변화시켜 과정 1∼7을 반복한다.5. 실험 측정값1) 측정값{측정항목12345평균질량(m)*************06206거리(r)161616161616추와 추걸이의 질량(M)2*************0250회전축 반경(R)10.0710.0710.0710.0710.0710.07물체가 있는 경우{측정항목12345평균낙하거리 (h)262626262626낙하시간 (t1)5.65.45.45.55.45.5( r {{1} over { 2}, 8cm ){측정항목12345평균낙하거리 (h)262626262626낙하시간 (t1)3.03.43.23.23.33.2( r {{ 1} over { 4}, 4cm ){측정항목12345평균낙하거리 (h)262626262626낙하시간 (t1)2.22.32.22.32.22.2수평막대만 있는 경우{측정항목12345평균낙하거리 (h)262626262626낙하시간 (t1)1.71.71.61.61.51.62) 실험값가)총관성 모멘트 : I = 0.014회전축과 수평막대의 관성 모멘트 : I0 = 0.0013두 물체의 관성 모멘트 : I1 = 0.0156관성 모멘트 I1의 이론값 : I1(이론) = 2mr2 = 0.0106나) r {{1} over { 2}, 8cm총관성 모멘트 : I = 0.0049회전축과 수평막대의 관성 모멘트 : I0 = 0.0013두 물체의 관성 모멘트 : I1 = 0.0362관성 모멘트 I1의 이론값 : I1(이론) = 2mr2 = 0.0026다) r {{ 1} over { 4}, 4cm총관성 모멘트 : I = 0.0024회전축과 수평막대의 관성 모멘트 : I0 = 0.0013두 물체의 관성 모멘트 : I1 = 0.0011관성 모멘트 I1의 이론값 : I1(이론) = 2mr2 = 0.00066. 참고문헌일반물리학 실험(교과서)http://www.hoseo.biz/home/2000-1/8/index.html

공학/기술| 2003.05.11| 9페이지| 2,500원| 조회(1,969)

관성모멘트, 관성, 물리학 실험, 회전 장치에 의한 관?, 회전장치

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[물리학] 수동장치에 의한 구심력 측정 평가C아쉬워요

REPORT수동장치에 의한 구심력 측정1. 목 적일정한 각속도로 원운동하는 물체에 작용하는 구심력을 측정하고, 이 힘의 크기가 회전반경과 회전속도에 관계됨을 알아본다.2. 이 론등속원운동하는 물체에 작용하는 힘을 구심력이라 하며, 그 방향은 항상 원의 중심을 향하고 있다. 지금 질량 m인 물체가 속도 v로 반경 r인 원주상을 운동하고 있다면 이 물체에 작용하는 구심력은F = ma = mv2/r과 같이 표시된다.물체가 반경 r인 원주상을 각속도 w(rad / sec)로 운동하고 있다면v = rw으로 된다.한편, w = 2πf의 관계가 있으므로 v = 2πrf이다. 따라서 구심력은F = 4π2mrf2 = mrw23. 실험기구 및 장치1 막대자2 구심력 측정 장치3 추 및 추걸이4 초시계5 저울4. 실험방법구심력 측정장치는 그림1과 같이 자유로이 회전할 수 있는 수직 회전축에 수평 팔이 있으며, 이 곳에 평형추와 물체가 부착되어 있다. 물체 밑에 있는 지지봉은 회전 반경을 측정하는 기준이 되며 도르레는 회전에 의해 용수철에 가해진 힘을 구하는데 사용된다.{< 구심력 측정 장치 >{1 그림2와 같이 수직 회전축 V의 상단 f 에 수평팔 T를 고정시키고 용수철 S와 수평이 되도록 설치한 물체 R이 팔 T에 대해서 평형되도록 평형추 W의 위치를 조절한다.2 손잡이 P를 돌려 일정한 각속도로 유지될 때, 물체의 끝점 E에 지지봉 A를 일치시킨 후 회전수 f를 측정한다. 한번에 30회전한 것을 초시계로 측정하되, 회전이 안정된 후부터 측정한다.3 회전을 정지시킨 후 추걸이 C에 도르레를 거쳐 추를 달아 용수철이 늘어나 물체의 끝점 E가 지지봉 A와 일치할 때의 추의 무게를 측정한다.4 회전축에서 A점(물체의 질량중심) 까지의 거리 r을 측정하여 구심력을 계산한다.5 과정 2∼3를 5회 반복하여 측정한다.6 받침대 T상에 물체 R의 위치를 이동하면서 과정5를 반복한다.{5. 실험측정값물체 R의 질량 = 200{측정횟수회전율f회전반경r추걸이부분의질량m＇구심력(F=4π2mrf2)추걸이의 힘F = m＇g10.0270.1544.30.5710.4820.0260.1544.30.540.4830.0230.1544.30.540.4840.0260.1544.30.560.4850.0260.1544.30.550.48물체 R의 질량 = 200{측정횟수회전율f회전반경r추걸이부분의질량m＇구심력(F=4π2mrf2)추걸이의 힘F = m＇g10.0230.1659.30.4210.5820.0220.1659.30.1060.5830.0230.1659.30.4190.5840.0220.1659.30.4030.5850.0220.1659.30.4060.586. 참고문헌1 일반물리학실험, 한국 물리학회 편저(청문각, 1993)2 일반물리학, 물리교재 편찬회 (반도 출판사, 1992)

공학/기술| 2003.05.11| 6페이지| 2,500원| 조회(2,681)

구심력, 물리실험, 측정, 수동장치, 수동장치에 의한 구심

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[물리학] 충돌에 의한 선운동량 보존 평가B괜찮아요

(REPORT)충돌에 의한 선운동량 보존1. 실험목적두 개의 쇠공을 충돌시켜 충돌전후의 속도를 측정함으로써 충돌전후의 선운동량 을 비교한다.2. 원리질량이 mi 이고 속도가 vi인 n개의 입자로 구성된 계(system)의 총선운동량 p는p =SUM from { i =1 } to npi =SUM from { i }mvi (i = 1, 2, ..., n)이 계에 작용하는 외력 Fext가 0인 경우에는{dp} over {dt}= Fext = 0으로부터p =SUM from {i = 1} to npi = 일정 (i = 1, 2, ..., n)한 관계가 성립한다. 즉, 입자계의 총선운동량은 일정하다. 이것을 선운동량보존 법칙이라 한다. 정지하고 있는 질량 m2인 입자에 질량 m1인 입사입자가 속도 v1으 로 탄성충돌을 하는 아래 그림과 같은 계에 선운동량 보존법칙을 적용하면m1v1 + 0 = m1v1' + m2v2'여기서 v1 방향을 x축, 이와 직각방향을 y축으로 하면x성분 : m1v1 = m1v1'costheta1 + m2v2'costheta2 (1)y성분 : 0 = m1v1'sintheta1 - m2v2'sintheta2 (2)의 관계가 성립한다. 만일, 완전비탄성충돌을 하여 두 입자가 달라붙은 경우의 선운동량 보 존법칙은m1v1 = (m1 + m2)v'와 같으며v1 = (m1 + m2)v' / m1의 식으로 나타낸다.에너지 보존은 m1의 운동에너지와 충돌 후의 m1과 m2의 운동에너지로부터 알아낼 수 있 다.m1v12 / 2 = m1(v1')2 / 2 + m2(v2')2 /2위의 식이 성립하면 에너지는 보존된 것이다. 에너지의 손실이 있다고 하면 그 에너지 손 실된 양도 위의 식으로부터 유도하여 구할 수 있다. 전체 에너지는 충돌하기 전의 m1의 운동에너지이다. 그러므로 에너지 손실을 구하는 식은DELTAE = 1 -m1(v1')2 / 2 + m2(v2')2 / 2m1v12 / 2이렇게 된다.p1' = m1v1'3. 실험기구 및 장치1. 2차원 충돌장치2. 질량이 같은 쇠공 2개3. 수직기4. C형 클램프5. 갱지, 먹지, 고무판6. 자와 각도기4. 실험방법1. 2차원 충돌장치를 실험대 끝에 c형 클램프로 고정하고 수직기, 갱지 및 먹지를 그림 2와 같이 장치한다.2. 질량이 같은 두 개의 쇠공을 준비하여 하나는 표적구로 또 하나는 입사구로 사용한다.3. 표적구 없이 입사구를 일정한 높이의 기준점에서 굴러내려 떨어진 장소와 수직기 끝점이 지시하는 지점과의 수평거리 r0 를 5회 측정하여 평균을 구한다.4. 입사구가 낙하한 수직거리 H를 측정한다.5. 과정 3, 4의 측정값으로써 입사구의 속력 v1을 구한다.6. 표적구를 입사구와 약 40' 의 각을 유지하도륵 올려 놓고 과정 3에서 정해논 기준점에서 입사구를 굴러내려 층돌시킨 후 두 공이 떨어진 지점의 수평거리 r1 과 r2, 입사방향과 이루는 각 θ1과θ2를 측정한다.이와 같은 과정을 5회 반복하여 평균을 구한다.이 때 벡터의 시작점은 그림 3을 참고로 하여 정해야 한다.7. 표적구와 입사구의 각을 약 55°, 70°로 놓고 과정 (6) 을 반복한다.8. r1, r2, θ1,θ2로부터 층돌 후 입사구와 표적구의 속도 v1'와 v2'를 계산한다.9. 입사구와 표적구의 질량과 반경을 측정하여 기록한다.5. 실험 측정값가. 측정값입 사 구질량m_170g반경r25.45mm표 적 구질량m_258g반경r23.85mm수직낙하거리H80.5cm측정횟수실험항목12345평균충돌 전 입사구 수평 거리

공학/기술| 2003.05.01| 6페이지| 2,500원| 조회(2,182)

선운동량, 충돌, 선운동량 보존, 선운동량 보존법칙, 2차원 충돌장치

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[물리학] 강체의 공간운동에 의한 역학적 에너지 보존 평가B괜찮아요

1. 실험목적경사면과 원주궤도를 따라서 여러 가지 구를 굴리는 과정에서 구의 회전운동 에너지를 포함하는 역학적 에너지의 보존을 살펴본다.2. 기구 및 장치①구의 공간운동장치(금속구, rail, 스탠드)②캘리퍼③줄자④갱지와 먹지⑤수직기⑥각도기3. 이 론경사면의 높이 h되는 곳에서 반지름 r이고 질량이 m인 구가 정지상태에서 출발하여 굴러내려 오면 역학적 에너지 본존법칙은mgh= 1 over 2 mv^2+ 1 over 2 Iω^2(1)이다. 여기서 v와 ω는 경사면 바닥에서 구의 선속도와 각속도이다.그림 1 구의 공간운동이 구의 관성모멘트 I=2mr2/5이며, v=rω이므로 경사면 바닥에서 속력은v= root{10 over 7 gh }(2)이다.(주의: 실제 실험에서는 v=rω의 관계는 r이 (원주)궤도와 구의 회전 중심축 사이의 거리로 바뀌어야 한다.-미끄러지지 않는다는 가정하에서)구가 높이 h에서 정지 상태에서 출발하여 그림2와 같은 경로를 굴러 내려 원형 트랙의 꼭지점 T를 겨우 통과하는 경우, 꼭지점 T에서 역학적 에너지 Et와 점 B에서 구의 속력v_b는 다음과 같이 구해진다.(1) 원형트랙 꼭지점에서 역학적 에너지 Et원형트랙 꼭지점 T에서의 총 역학적 에너지의 일반적 표현은E_t = 1 over 2 mv_t ^2 + 1 over 2 I ω^2 + 2mgR(3)이다. 여기서v_t는 T에서 구의 선속력이고ω_t는 각속도로서v_t = rω_t이며, Rdms 원형트랙의 반경이다.구가 점 T에 겨우 도달하는 경우 구심력은 중력과 같으므로mv_b ^2 over R = mg(4)이다. 식 (4)와 I=2mr2/5,v_t,rω_t의 관계를 식(3)에 대입하면E_t = 27 over 10 mgR(5)이다.출발점과 점 T에서 역학적 에너지 보존법칙은mgh= 27 over 10 mgR,h= 27 over 10 R(6)로 표시된다.(2) 점 B에서 속력v_b출발점과 점 B에서 역학적 에너지 보존법칙은mgh= 1 over 2 mv_b ^2 + 1 over 2 Iω_b ^2(7)이다. 여기서v_b는 점 B에서 구의 선속력이고ω_b는 각속력이다.식 (7)에서v_b= Root{10 over 7 gh }(8)이며, 꼭지점 T를 겨우 통과하는 경구에는 식 (6)이 성립하여야 하므로v_b=root{27 over7 gR }(9)이 된다.(3) 점 B의 속력v_b와 점 C의 속력v_c의 관계점 B와 점 C에서 역학적 에너지 보존법칙은1 over 2 mv_b ^2 + 1 over 2 Iω_b^2 = 1 over 2 mv_c^2 + 1 over 2 Iω_c ^2 + mgH(10)이다. 여기서ω_c는 점 C에서 구의 각속력이며, H는 기준점에서 트랙의 끝점인 점 C까지의 높이이다.식 (10)을 정리하면v_b ^2 = v_c ^2 + 10 over 7 gH(11)이다.(4) 포물운동트랙의 끝점 C를 떠난 구는 포물운동을 하여 지면에 떨어진다. 점 C의 수직선이 지면과 만나는 점을 좌표축의 원점으로 하고 지면과 평행한 방향을 x축, 수직방향을 y축으로 하면 구의 궤도는 다음 식으로 표현한다. 즉,y=y_0 + (tanθ_0 )x-( {t over {2v_c ^2 cos^2 θ_0}} ) x^2(12)이다. 여기서y_0는 구의 초기위치의 y좌표이고θ_0는 초기각이다. 이 구가 지면에 떨어진 좌표를 (x_f, 0)로 표시하면 식 (12)에서v_c ^2 = gx_f ^2 over {2(y_0 + x_f tanθ_0 )cos^2 θ_0 }(13)이다.4. 실험 방법① 구의 공간운동장치를 그림 3과 같이 끝점 C가 수평을 유지하도록 실험대에 장치하고 트랙으로부터 지면까지의 거리 y를 측정한다.그림 2② 구의 출발점의 높이를 변화시켜 가면서 구가 원형트랙의 꼭지점 T를 간신히 접촉하면서 지나갈 때의 출발점의 높이 h를 측정한다.③ 구가 낙하되리라고 추정되는 위치에 먹지와 갱지를 깔고 과정 ②에서 정한 높이 h에서 구를 굴러내려 수평거리 x를 5회 측정한다.④ 점 C에서 구의 속력 v(실험)를 x와 y를 사용하여 계산한다.⑤ 식 (2)에 h값을 대입하여 구한 구의 속력 v(이론)와 비교한다.⑥ v(실험)와 v(이론)가 같지 않다면 이유를 생각해 보고 역학적 에너지의 손실ΔE를 계산하라.⑦ 구의 공간운동장치를 그림 2와 같이 끝부분이 수평면과 각θ_0를 이루도록 설치하고 과정 ②와 같은 실험을 높이h_0를 측정하고, 점 C와 지면의 수직거리y_0및 원형트랙의 반경 R을 재어 기록한다.⑧ 과정 ⑦에서 측정한h_0가 식 (6)을 만족시키는지를 검토하라.⑨ 구가 낙하되리라고 추정되는 위치에 먹지와 갱지를 깔고 과정 ⑦에서 정한 높이h_0에서 굴러 내려 수평거리x_f를 5회 측정한다.⑩ 과정 ⑦과 ⑨에서 측정한y_0,θ_0및x_f의 값을 식 (13)에 대입하여v_c(실험)를 계산하고 이를 식 (11)에 대입하여v_b(실험)를 구한다.⑪ 식 (9)에서v_b(이론)를 계산하고 과정 ⑩에서 구한v_b(실험)와 비교하여 같지 않다면 이유를 생각해 보고 과정 ⑥에서 구한 역학적 에너지 손실 ΔE를 고려하여v_0(이론)을 계산한 후v_b(실험)과 다시 비교하여 검토하라.·트랙위를 구르는 구의 마찰은 무시한다.

공학/기술| 2003.04.09| 7페이지| 2,500원| 조회(2,273)

역학적 에너지, 강체, 역학적 에너지 보존, 공간운동, 구의 공간운동장치

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[물리학] Borda진자에 의한 중력가속도 측정

1. 실험목적Borda 진자의 주기와 길이를 측정하여 그 지점의 중력가속도 g를 구한다.2. 기구 및 장치Borda , 진자 , 지지대 , 받침날 , 철사 , 초시계3. 이 론단진자는 무게를 무시할 수 있는 길이 L인 끈의 한쪽 끝을 고정하고 다른 끝에 질량 m인 추를 매달아 연직면 내에서 주기운동을 하는 것이다.이때 복원력 F는 (그림 1 참조){F= -mgsinθ(1)이고, θ는 연직면과 추의 중심을 맺는 직선 사이의 각이고, 그 각이 상당히 작다면(θ=5°이하){sinθ θ(2)로 생각할 수 있으므로, 운동방정식은{m{d^2 S} over dt^2 = -mg S over L(3)이고, 이 미분방정식의 해는{S=A cosωt(4)이고, 여기서{ω= root{g over L}(5)로서{ω= 2πf = 2π over T(6)이므로, 주기 T는{T = 2π root{L over g}(7)이다.본 실험에서의 물리진자는 그림 2와 같이 질량 M인 강체가 임의의 회전축 O를 중심으로 연직면 내에서 진동하는 것이다.이 운동방정식은{I {d^2 θ} over dt^2 = -MgL sinθ(8)이다. 여기서 I는 회전축에 대한 강체의 관성 모멘트이다. 이때 구의 반경이 r이고 철사의 길이 l인 Borda진자에서는 L=l+r이므로 I는{I= M(l+r)^2 + M· 2 over 5 r^2(9)이다. θ가 5° 이내로 매우 작다면 {sinθ θ이므로 운동방정식은 {I {d^2 θ} over dt^2 = -MLθ가 되고, 그때의 주기 T는{T = 2π g over {root{I over MgL}}(10)가 된다. 위의 I와 L을 대입하여, 중력가속도 g에 관하여 정리하면{g = 4π^2 over T^2 (l+r) + 2 over 5 r^2 over (l+r)(11)이 된다.{그림 1 그림 24. 실험방법(1) 이동 받침대에 부착된 ㅁ 자형 판을 1.6m만큼 올려서 고정나사로 단단히 고정 시킨다.(2) 받침날에 붙어 있는 진자 지지철사 고정나사를 풀어 진자와 받침날을 분리시 킨다.(3) 받침날만 (1)에 고정시킨 ㅁ자형 판위에 있는 받참날 홈에 얹는다.(4) 받침날을 약간 흔들어 주어서 10회 진동시간을 측정하여 주기T′을 계산한다.(5) 진자에 부착된 철사가 1m정도 되도록 하고, 그 철사를 받침날의 추지지 고정 나사에 넣어 고정시킨다.(6) 진자 꼭지에서 위로 1cm되는 곳에 진자 연직면과 5°이내 진동하도록 준비된 실로 묶어 오른쪽으로 잡아당긴다.(7) 성냥불로 철사 가까운 쪽의 실을 태워 진동을 시킴과 동시에 초시계를 누른다.(8) 진자의 10회 진동시간을 측정하여 T를 계산한다.(9) 과정(4)에서 측정한 T′와 과정(8)에서 측정한 T가 같다면 본 실험을 시작하 고 만약 같지 않다면 다음 과정을 한다.(10) T′≠T일 때 T′와 T가 같아지게 하려면 받침날에 부착된 이동 나사추를 위 아래로 움직이면서 과정 (4)부터 (8)까지 반복한다. 또, 이동나사로 T′와 T가 같아지지 않으면 철사를 조금씩 줄이거나 늘려가면서 역시 과정 (4)에서 (8)까지를 되풀이한다.(참고 : 이 예비 실험은 받침날 걸이에 의한 Borda진자의 강제 진동운동을 제거하기 위한 것이다.){그림 3(11) T′와 T가 같아지면 받침날에 철사가 달린 진자를 고정시킨다. 고정이 끝난 후에는 받침날 이동나사를 움직이지 말아야 하며, 철사의 길이도 자르거나 늘 이지 말아야 한다.(12) 과정 (6),(7)을 하고 매 10회마다 190회 진동까지 시간을 계속 기록하여 100회 차(보기:100회∼0회, 110회∼10회,......,190회∼90회) 시간의 평균값으로부터 주 기를 구한다.(13) 다음 받침날 끝부터 진자(진자고정 꼭지 포함) 바로 위에까지 줄자로 길이(l) 를 5회 측정하여 기록하고 이들의 평균을 구한다.(14) 진자의 직경을 캘리퍼를 이용하여 5회 측정하여 평균을 구한 다음 그것으로 부터 진자의 반경 r을 구한다.(15) 이상의 측정값으로 지구의 중력가속도 g를 식 (11)에 의하여 구한다.5. 실험 측정값가. 측정값 < 단위 : cm >{측정횟수12345평균철사의 길이(l)112.0111.5112.0112.5112.0112.0진자의 반경(r)1.81.81.81.81.81.8Borda 진자의 길이 L = l + r : 113.8 cm나. 주기 T 측정{횟수시각({t_1)횟수시각({t_2)시간{t_2 - t_1 =100(T)00100212.52212.521021.21110233.77212.562042.42120255.02212.603063.71130276.27212.364085.01140297.50212.4950106.23150318.80212.5760127.40160340.01212.6170148.73170361.30212.5780170.01180382.59212.5890191.31190403.80212.55평균(100T) = 2.137. 참고문헌일반 물리학 실험http://hyunam.tnut.ac.kr/%7Ephysics/12.htm

공학/기술| 2003.04.02| 5페이지| 2,500원| 조회(779)

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